Θεωρήστε έναν πυκνωτή με μεταβλητή χωρητικότητα
,
αλλάζει υπό την επίδραση της τάσης της αντλίας u n(t) = U n cos( w n t). Αφήστε μια εναλλασσόμενη τάση να εφαρμοστεί σε αυτόν τον πυκνωτή u Γ(t) = U 1 κο( w 1 t + ι), τότε το χωρητικό ρεύμα θα είναι
Έτσι, το φάσμα ρεύματος περιέχει στοιχεία με συχνότητες w 1 , w n + w 1 και w n - w 1 . Αυτές οι συχνότητες μπορούν να απομονωθούν χρησιμοποιώντας κυκλώματα αρκετά υψηλού Q συντονισμένα στις συχνότητες w 1 και w 2 = w n ± w 1 και συνδέεται με κοινή μη γραμμική χωρητικότητα (Εικ. 65).
Αντίστασηαπώλειες στο πρωτεύον κύκλωμα θα είναι R 1 = R" 1 ||R i(Οπου R i- εσωτερική αντίσταση της πηγής σήματος). Αφήστε αυτό το κύκλωμα να συντονιστεί σε μια συχνότητα κοντά στη συχνότητα του ενισχυμένου σήματος, δηλ. n 1" w 1 . Αντίστοιχα, το δεύτερο κύκλωμα μεγάλο 2 ντο 2 R 2 συντονισμένοι στη συχνότητα w 2 = w n ± w 1 (n 2" w 2). Ας εξετάσουμε την περίπτωση όταν οι μερικές συχνότητες n 1 και nΤα 2 κυκλώματα είναι μακριά το ένα από το άλλο έτσι ώστε η συνδεσιμότητα να είναι μικρή. Σε αυτήν την περίπτωση, οι κανονικές συχνότητες είναι κοντά στις μερικές (η μετατόπιση μεταξύ της μερικής και των αντίστοιχων κανονικών συχνοτήτων είναι μικρή και μπορούμε να υποθέσουμε ότι βρίσκεται στη ζώνη διέλευσης των κυκλωμάτων, δηλαδή κάθε κύκλωμα αντηχεί στη δική του συχνότητα) . Έτσι, το κύκλωμα θα αυξήσει απότομα τη συχνότητά του και θα αποδυναμώσει τα άλλα.
Με έναν αρκετά υψηλό συντελεστή ποιότητας των κυκλωμάτων, οι αντιστάσεις κάθε κυκλώματος για συχνότητες μακριά από τη μερική του συχνότητα είναι πρακτικά ίσες με μηδέν. Έτσι, το κύκλωμα είναι ενεργό φορτίο μόνο σε ένα μικρό εύρος συχνοτήτων κοντά στη μερική του συχνότητα. Στο κύκλωμα που εξετάζουμε στο κύριο κύκλωμα, η ενεργή ισχύς μπορεί να απελευθερωθεί μόνο σε μια συχνότητα w 1, και στο πρόσθετο - σε μία από τις συχνότητες w 2 = w n ± w 1 . Έτσι, εφόσον μπορούμε να παρακολουθούμε μόνο μία συχνότητα σε κάθε κύκλωμα, τότε για αυτές τις συχνότητες θα γράψουμε τις εξισώσεις αρμονικής ισορροπίας
 | (7.20) |
Έστω ένα varicap ως μη γραμμική χωρητικότητα. Τότε, όπως είναι γνωστό,
.
Επειδή η u Γ = u 1 + u n - u 2, τότε στο πλαίσιο της αρμονικής ισορροπίας πρέπει να βάλουμε u n = A n cos( w n t), u 1 = ΕΝΑ 1 κο( w 1 t + y 1), u 2 = ΕΝΑ 2cos( w 2 t + y 2) (φάσεις y 1 και y 2 μετρώνται από την τάση της αντλίας). Αντικαθιστώντας αυτές τις εκφράσεις στην έκφραση για το φορτίο, λαμβάνουμε σχέσεις για τα συστατικά του φορτίου στην χωρητικότητα ντοστις συχνότητες w 1 και w 2:
Στην περίπτωση αυτή, η εξίσωση αρμονικής ισορροπίας (7.20) υπό την επίδραση ενός αρμονικού σήματος Εγώ 1 = Εγώ 1 κο( w 1 t + ι) παίρνει τη μορφή:
| , | (7.21) |
| . | (7.22) |
Ας απλοποιήσουμε λίγο αυτές τις εκφράσεις εισάγοντας μερικές συχνότητες n 1 και n 2, αποσυντονίζει Χ 1 και Χ 2, παράγοντας ποιότητας Q 1 και Q 2 κυκλώματα ενισχυτών:
, 
; , ;
, 
.
Στη συνέχεια, σε αυτόν τον συμβολισμό, η εξίσωση (7.21) παίρνει τη μορφή
Η προκύπτουσα σχέση πρέπει να ικανοποιείται ανά πάσα στιγμή, επομένως οι συντελεστές για cos( w 1 t + y 1) και αμαρτία( w 1 t + y 1). Ας το βάλουμε στη δεξιά πλευρά ι = y 1 + (ι - y 1); ± y 2 = y 1 + (± y 2 - y 1), μετά από απλούς τριγωνομετρικούς μετασχηματισμούς στη δεξιά πλευρά, παίρνουμε
Ας τετραγωνίσουμε (7.25) και (7.26) και προσθέτουμε, τότε μπορούμε να πάρουμε
Θυμηθείτε ότι το πάνω σημάδι αντιστοιχεί στην περίπτωση w 2 = w n + w 1 και το κάτω είναι w 2 = w n - w 1 . Η έκφραση που προκύπτει δείχνει ότι το πλάτος ενός παραμετρικού ενισχυτή με άντληση χαμηλής συχνότητας ( w n = w 2 - w 1) διαφέρει σημαντικά από το πλάτος ενός ενισχυτή με άντληση υψηλής συχνότητας ( w n = w 2 + w 1). Ας εξετάσουμε τώρα κάθε μία από αυτές τις περιπτώσεις ξεχωριστά.
Στην πρώτη περίπτωση (κατά τη μετατροπή), το ακριβές μέγιστο σήμα θα επιτευχθεί ως αποτέλεσμα της λεπτής ρύθμισης των κυκλωμάτων, δηλ. Χ 1 = Χ 2 = 0. Στην περίπτωση αυτή, τα πλάτη των ταλαντώσεων στο πρώτο και το δεύτερο κύκλωμα:
 ,  .
| (7.29) | |
 Ρύζι. 66. Εξάρτηση πλατών ΕΝΑ 1 και ΕΝΑ 2 από το πλάτος της αντλίας A nστο λεπτό συντονισμόκυκλώματα ενισχυτών. | Στο Σχ. 66 απεικονίζει την εξάρτηση ΕΝΑ 1 και ΕΝΑ 2 από A nόταν τελειοποιούν τα κυκλώματα ενισχυτών. Μπορεί να φανεί από το σχήμα ότι το πλάτος των ταλαντώσεων στο πρωτεύον κύκλωμα μειώνεται μονοτονικά καθώς αυξάνεται το πλάτος της αντλίας. Έτσι, σε αυτή την περίπτωση, δεν υπάρχει ενίσχυση σήματος στο πρωτεύον κύκλωμα. Ωστόσο, το πλάτος των ταλαντώσεων στο δεύτερο κύκλωμα, ανάλογο με το πλάτος σήμα εισόδουστο ΕΝΑ n< ΕΝΑ 0 αυξάνεται με την ανάπτυξη A n. Επομένως, η ενίσχυση με μετατροπή συχνότητας ανόδου είναι δυνατή στο σύστημα εάν η ποιότητα | |
σήμα εξόδου για χρήση ταλαντώσεων στο δεύτερο κύκλωμα του ενισχυτή. Ένας τέτοιος ενισχυτής είναι ένας μη αναγεννητικός παραμετρικός ενισχυτής με ανοδική συχνότητα μετατροπής. Ας προσδιορίσουμε το κέρδος ισχύος του. Με τον όρο κέρδος ισχύος εννοούμε την αναλογία της ισχύος στην έξοδο του ενισχυτή προς την ισχύ του σήματος εισόδου που κατανέμεται στο αντίστοιχο φορτίο. Εάν οι απώλειες του πρωτεύοντος κυκλώματος είναι αρκετά μικρές και R i << R«1, λοιπόν R 1" R i και πηγή εισόδου Εγώ 1 παρέχει ισχύ στο αντίστοιχο φορτίο 1 = n 2. Έτσι, η αύξηση της ισχύος σχετίζεται μόνο με την αύξηση της συχνότητας των κβάντων και όχι με τον αριθμό τους, επομένως ο θόρυβος ενός τέτοιου ενισχυτή είναι ελάχιστος και είναι αρκετά σταθερός.
Ένας ενισχυτής με μειωμένη μετατροπή συχνότητας ( w 2 = w n - w 1) είναι ένας συμβατικός αναγεννητικός ενισχυτής και δεν παρέχει κανένα πλεονέκτημα σε σχέση με τη λειτουργία αναγέννησης ενός ενισχυτή μονού κυκλώματος.
ΠΑΡΑΜΕΤΡΙΚΟΣ ΕΝΙΣΧΥΤΗΣ- μια ραδιοηλεκτρονική συσκευή στην οποία η ισχύς του σήματος ενισχύεται χρησιμοποιώντας εξωτερική ενέργεια. πηγή (η λεγόμενη γεννήτρια άντληση), αλλάζει περιοδικά την χωρητικότητα ή την επαγωγή ενός μη γραμμικού αντιδραστικού ηλεκτρικού στοιχείου. κυκλώματα ενισχυτών. P.u. εφαρμόστε κεφ. αρ. στη ραδιοαστρονομία, βαθύ διάστημα. και δορυφορικές επικοινωνίες και ραντάρ ως ενισχυτής χαμηλού θορύβου αδύναμων σημάτων που φτάνουν στην είσοδο ενός ραδιοφωνικού δέκτη, ειδικά. στην περιοχή των μικροκυμάτων. Τις περισσότερες φορές στο P. u. Το παραμετρικό χρησιμοποιείται ως αντιδραστικό στοιχείο. δίοδος ημιαγωγών (SCD). Επιπλέον, στην περιοχή μικροκυμάτων, χρησιμοποιούνται P. at., που λειτουργούν σε λαμπτήρες καθοδικών ακτίνων· στην περιοχή χαμηλών (ήχου) συχνοτήτων - P. at. με σιδηρομαγνητικό (φερρίτης) στοιχείο.
Ναΐμπ. Οι ενισχυτές διπλής συχνότητας (ή διπλού κυκλώματος) έχουν γίνει ευρέως διαδεδομένοι: στην περιοχή των εκατοστών - ενισχυτές αναγέννησης με διατήρηση συχνότητας (Εικ. ΕΝΑ), σε δεκατιανά κύματα - ενισχυτές - μετατροπείς συχνότητας (Εικ., σι)(εκ. Παραμετρική δημιουργία και ενίσχυση ηλεκτρομαγνητικών ταλαντώσεων). Ως ταλάντωση λήψης. περίγραμμα και ταλάντωση. κύκλωμα συντονισμένο σε μια βοηθητική, ή «ρελαντί» συχνότητα (τις περισσότερες φορές ίση με τη διαφορά ή το άθροισμα των συχνοτήτων του σήματος και της γεννήτριας αντλίας), στο P. στο. συνήθως χρησιμοποιείται ογκομετρικοί συντονιστές, στο εσωτερικό του οποίου υπάρχει ΠΠΔ.
Ισοδύναμα κυκλώματα παραμετρικών ενισχυτών: ΕΝΑ- αναγεννητικό σι- με μετατροπή συχνότητας "πάνω" uσήμα εισόδου με συχνότητα φορέα φάΜε; u v - τάση αντλίας. uέξοδος - σήμα εξόδου με φέρουσα συχνότητα φάΜε; άλλα:: - σήμα εξόδου με συχνότητα φορέα ( f c + f n ); Tp 1 - μετασχηματιστής εισόδου. Tr 2 - μετασχηματιστής εξόδου. Trn - μετασχηματιστής στο κύκλωμα άντλησης. D - παραμετρική δίοδος ημιαγωγών. μεγάλο- επαγωγέας του ταλαντωτικού κυκλώματος συντονισμένος στη συχνότητα ( φά n - φάΜε); Fs, F cn, F n - ηλεκτρικά φίλτρα με χαμηλή αντίσταση, αντίστοιχα, σε συχνότητες φάΜε, ( φά s ± φάιδ), φά n και είναι αρκετά μεγάλο σε όλες τις άλλες συχνότητες.
Χρήση γεννητριών αντλιών δίοδος χιονοστιβάδας, δίοδος Gunn, πολλαπλασιαστής συχνότητας varactor και λιγότερο πιθανό να αντανακλάται. κλύστρον. Η συχνότητα της αντλίας και η συχνότητα "ρελαντί" επιλέγονται στις περισσότερες περιπτώσεις κοντά στην κρίσιμη. συχνότητα φά cr PPD (δηλαδή στη συχνότητα στην οποία το P. at. σταματά να ενισχύεται). Σε αυτή την περίπτωση, η συχνότητα του σήματος θα πρέπει να είναι σημαντικά χαμηλότερη φά cr. Για να πάρετε min. θερμοκρασίες θορύβου (10 - 20 K ή λιγότερο) χρησιμοποιήστε P. at., ψύχεται στη θερμοκρασία υγρού αζώτου (77 K), υγρού ηλίου (4,2 K) ή ενδιάμεσου (συνήθως 15 - 20 K). σε άψυχο Π. στο. θερμοκρασία θορύβου 20 - 500 K ή περισσότερο. Μέγιστοι επιτεύξιμοι συντελεστές κέρδος και εύρος ζώνης του P. στο. καθορίζονται κατά κύριο λόγο παραμέτρους του αντιδραστικού στοιχείου. Υλοποιήθηκε P.u. με συντελεστή ενίσχυση της ισχύος του λαμβανόμενου σήματος ίση με 10 - 30 dB, και εύρη ζώνης που ανέρχονται στο 10 - 20% της συχνότητας φέροντος σήματος.
P.u. αντικαθίστανται από ενισχυτές μικροκυμάτων χαμηλού θορύβου τρανζίστορ, ψυχόμενοι και μη, αλλά συνεχίζουν να χρησιμοποιούνται στην περιοχή κυμάτων χιλιοστών, όπου εξακολουθούν να είναι ανώτεροι από τους ενισχυτές τρανζίστορ.
Ίσως δεν έχουν προσπαθήσει όλοι να σκεφτούν τι συνιστά ενίσχυση.
Δεν μπορούμε να ενισχύσουμε τις ηλεκτρικές ταλαντώσεις χωρίς να ξοδέψουμε ένα ορισμένο ποσό ισχύος. Οι ενισχυμένες δονήσεις θα έχουν μεγαλύτερο πλάτος και η ενέργειά τους θα αυξηθεί. Η υπερβολική ενέργεια δεν μπορεί να προέλθει από το τίποτα. Πρέπει να εισαχθεί από έξω.
Αυτό συμβαίνει στην πραγματικότητα. Ένας ενισχυτής δεν μπορεί να λειτουργήσει χωρίς ισχύ, χωρίς να έχει εισαχθεί ενέργεια σε αυτόν και πρέπει να εισαχθεί ενέργεια στο σύστημα έτσι ώστε οι ηλεκτρικές ταλαντώσεις που υπάρχουν σε αυτόν να ενισχύονται. Η εισροή ενέργειας πρέπει να συμβεί έγκαιρα με τις ταλαντώσεις, διαφορετικά οι υπάρχουσες ταλαντώσεις δεν μπορούν να αυξηθούν, αλλά να αμβλυνθούν.
Οι νέοι τύποι ενισχυτών περιλαμβάνουν τους λεγόμενους παραμετρικούς ενισχυτές. Ας γνωρίσουμε τη δουλειά τους.
Το κύκλωμα ταλάντωσης αποτελείται από έναν επαγωγέα και έναν πυκνωτή. Οι τιμές της επαγωγής και της χωρητικότητας είναι μία από τις παραμέτρους του κυκλώματος. Ας θυμηθούμε ποια είναι η τάση σε έναν πυκνωτή όταν εφαρμόζεται κάποιο φορτίο σε αυτόν. Είναι ίσο με:
πού και - τάση κατά μήκος του πυκνωτή. q είναι το φορτίο του και C είναι η χωρητικότητά του.
Η τάση είναι ευθέως ανάλογη με την ποσότητα φορτίου και αντιστρόφως ανάλογη με την χωρητικότητα του πυκνωτή. Από αυτή την έκφραση προκύπτει ότι για να αυξηθεί η τάση στον πυκνωτή δεν είναι απαραίτητο να αυξηθεί το φορτίο του, δηλαδή να του παρέχουμε ένα επιπλέον μέρος ηλεκτρικής ενέργειας. Αυτό μπορεί επίσης να επιτευχθεί με τη μείωση της χωρητικότητας του πυκνωτή.
Εάν εμφανιστούν ηλεκτρικές ταλαντώσεις στο κύκλωμα, τότε το φορτίο και, κατά συνέπεια, η τάση στον πυκνωτή αλλάζει ημιτονοειδώς. Δύο φορές κατά τη διάρκεια της περιόδου, η φόρτιση στις πλάκες πυκνωτών θα είναι μεγαλύτερη.
Τι θα συμβεί αν μειώσουμε την χωρητικότητα του πυκνωτή ακριβώς σε αυτές τις στιγμές; Αυτό δεν θα αλλάξει το φορτίο του πυκνωτή, αλλά η τάση στον πυκνωτή θα αυξηθεί κατά το ίδιο ποσό που έχει μειωθεί η χωρητικότητα του πυκνωτή.
Αλλά μια αύξηση της τάσης στον πυκνωτή σημαίνει αύξηση του πλάτους των ταλαντώσεων, την ενίσχυση τους. Έτσι, για να ενισχυθούν οι ταλαντώσεις στο κύκλωμα, είναι δυνατό να μειωθεί η χωρητικότητά του στις στιγμές της υψηλότερης φόρτισης του πυκνωτή, έτσι ώστε στις στιγμές πλήρους εκφόρτισης του πυκνωτή, η χωρητικότητα του πυκνωτή να επανέλθει στην αρχική του τιμή. . Η χωρητικότητα θα πρέπει να αυξηθεί δύο φορές κατά τη διάρκεια της περιόδου ταλάντωσης και να επανέλθει στην αρχική της τιμή δύο φορές. Αυτό πρέπει να γίνει έγκαιρα με τις ταλαντώσεις - ακριβώς στις στιγμές της μεγαλύτερης φόρτισης και πλήρους εκφόρτισης - και σε φάση με αυτές - μειώνονται στις στιγμές πλήρους φόρτισης και αυξάνονται τις στιγμές πλήρους εκφόρτισης.
Χρησιμοποιώντας αυτή τη μέθοδο, μπορείτε να αυξήσετε τις ταλαντώσεις στο κύκλωμα. Δεδομένου ότι η ενίσχυση πραγματοποιείται αλλάζοντας μία από τις παραμέτρους του κυκλώματος, αυτή η μέθοδος ονομάζεταιπαραμετρικό κέρδος.
Φυσικά, η ενίσχυση εδώ δεν συμβαίνει χωρίς τη δαπάνη ενέργειας. Σε έναν πυκνωτή, υπάρχει ένα ηλεκτρικό πεδίο μεταξύ των πλακών και για να απομακρυνθούν οι πλάκες, είναι απαραίτητο να δαπανηθεί ένα ορισμένο ποσό ενέργειας (ίσο με.
Αυτή η ενέργεια αυξάνει το πεδίο του πυκνωτή, με αποτέλεσμα να αυξάνεται η τάση σε αυτόν. Τις στιγμές της πλήρους εκφόρτισης του πυκνωτή, η αύξηση της χωρητικότητάς του στην αρχική τιμή δεν θα συνοδεύεται από την παροχή πρόσθετης ενέργειας σε αυτόν, καθώς η προσέγγιση των πλακών δεν συναντά την αντίθεση του πεδίου, η οποία είναι απουσιάζει (για λόγους απλότητας, δεν λαμβάνουμε υπόψη άλλους τύπους απωλειών ενέργειας για την αποκατάσταση της αρχικής χωρητικότητας του πυκνωτή).
Η πρακτική εφαρμογή ενός παραμετρικού ενισχυτή δεν είναι ιδιαίτερα δύσκολη. Για το σκοπό αυτό, μπορείτε να χρησιμοποιήσετε, για παράδειγμα, μια δίοδο ημιαγωγού. Η δίοδος έχει ένα στρώμα φραγμού στο οποίο δεν υπάρχουν δωρεάν φορείς φόρτισης. Αυτό το στρώμα βρίσκεται ανάμεσα σε στρώματα διαφορετικής αγωγιμότητας. Έτσι, η δίοδος είναι ουσιαστικά ένας πυκνωτής. Η απόσταση μεταξύ των "πλακών" αυτού του πυκνωτή, δηλαδή το πάχος του στρώματος φραγμού, εξαρτάται από το πρόσημο και το μέγεθος της τάσης και στα δύο στρώματα. Όταν εφαρμόζεται τάση προς την κατεύθυνση «εμπρός», το πάχος του στρώματος μειώνεται· όταν εφαρμόζεται τάση προς την αντίθετη κατεύθυνση, αυξάνεται. Αλλάζοντας την τάση στα στρώματα της διόδου, μπορείτε να αλλάξετε την χωρητικότητα του «πυκνωτή», που είναι η δίοδος, ανάλογα με τις ανάγκες. Η δίοδος είναι ένας «μεταβλητός πυκνωτής» στον οποίο η αλλαγή της χωρητικότητας μπορεί να ελεγχθεί από τις ίδιες ταλαντώσεις που πρέπει να ενισχυθούν και λαμβάνει ισχύ από μια γεννήτρια, η οποία συχνά ονομάζεται γεννήτρια αντλίας.
Η αύξηση του πλάτους των ταλαντώσεων και η έντασή τους δεν μπορεί να είναι άπειρη. Μόλις φτάσει σε ένα ορισμένο όριο, η συσκευή θα αρχίσει να δημιουργεί ταλαντώσεις - θα μετατραπεί σε παραμετρική γεννήτρια.
Οι σύγχρονες δίοδοι επιτρέπουν στους παραμετρικούς ενισχυτές να λειτουργούν σε πολύ υψηλές συχνότητες - έως και αρκετές δεκάδες χιλιάδες megahertz.Παραμετρικοί ενισχυτέςχαρακτηρίζεται από πολύ χαμηλό ενδογενή θόρυβο. Εάν εφαρμοστεί κάποια αρνητική προκατάληψη στο στρώμα φραγμού, τότε οι δωρεάν φορείς φόρτισης θα απουσιάζουν πρακτικά σε αυτό το στρώμα και ο θόρυβος θα μειωθεί σε ασήμαντη τιμή.
Όπως πιθανώς έχει παρατηρήσει ο αναγνώστης, οι παραμετρικοί ενισχυτές έχουν πολλά κοινά με τους αναγεννητικούς ενισχυτές. Αυτή η ομοιότητα επεκτείνεται ακόμη περισσότερο. Είναι δυνατός ο σχεδιασμός ενός είδους «υπερ-αναγεννητικών» παραμετρικών ενισχυτών. Οι αρχές λειτουργίας των υπερπαραμετρικών και υπεραναγεννητικών ενισχυτών είναι ουσιαστικά παρόμοιες. Ο παραμετρικός ενισχυτής φέρεται σε ταλάντωση ορισμένες φορές ανά δευτερόλεπτο, η οποία σβήνει αμέσως (με τον ίδιο τρόπο λειτουργεί ένας υπερ-αναγεννητής). Ένας παραμετρικός υπερ-αναγεννητής καθιστά δυνατή την ενίσχυση της ισχύος του σήματος σε ορισμένες περιπτώσεις κατά δεκάδες εκατομμύρια φορές.
Από την προηγούμενη παράγραφο προκύπτει ότι με την εισαγωγή μεταβλητής χωρητικότητας ή επαγωγής στο ταλαντωτικό κύκλωμα, είναι δυνατό, με τον κατάλληλο νόμο της μεταβολής των παραμέτρων, να ενισχυθούν οι ταλαντώσεις. Το απλούστερο κύκλωμα ενός παραμετρικού ενισχυτή μονού κυκλώματος με μεταβλητή χωρητικότητα φαίνεται στο Σχ. 10.14, α. Η μη γραμμική χωρητικότητα εκτίθεται σε δύο τάσεις: μια τάση σήματος με συχνότητα και μια τάση αντλίας με συχνότητα .
Οι πυκνωτές αποσύνδεσης προστατεύουν τη γεννήτρια της αντλίας και την πηγή σήματος από την τάση συνεχούς ρεύματος που χρησιμοποιείται για τη ρύθμιση του σημείου λειτουργίας στο χαρακτηριστικό χωρητικότητας-τάσης του varicap. Το τσοκ μπλοκαρίσματος εμποδίζει τη διαδρομή των ρευμάτων υψηλής συχνότητας στο κύκλωμα πηγής.
Ας εξετάσουμε πρώτα τον τρόπο λειτουργίας του ενισχυτή υπό αυστηρές συνθήκες. Σε αυτή τη λεγόμενη σύγχρονη λειτουργία, ο συνδυασμός ύπνου συχνότητας συμπίπτει με τη συχνότητα, έτσι ώστε να υπάρχει ρεύμα στο κύκλωμα μόνο στη συχνότητα . Το ισοδύναμο κύκλωμα για τη σύγχρονη λειτουργία φαίνεται στο Σχ. 10.14, β για την περίπτωση που αντιστοιχεί σε αρνητική πραγματική αγωγιμότητα
Ρύζι. 10.14. Παραμετρικός ενισχυτής μονού κυκλώματος (α) και ισοδύναμο κύκλωμα (β)
Το σύμβολο υποδεικνύει το άθροισμα της χωρητικότητας του πυκνωτή του κυκλώματος και της μέσης χωρητικότητας του varicap (που αντιστοιχεί σε σταθερή τάση).
Για να απλοποιηθεί η ανάλυση, η πηγή σήματος EMF που είναι συνδεδεμένη σε σειρά στο κύκλωμα αντικαθίσταται στο Σχ. 10.15 από μια γεννήτρια ρεύματος συνδεδεμένη παράλληλα στο κύκλωμα και διακλαδισμένη από εσωτερική αγωγιμότητα G. Η αγωγιμότητα του φορτίου περιλαμβάνει επίσης αγωγιμότητα που λαμβάνει υπόψη τις απώλειες ισχύος στα στοιχεία του κυκλώματος. Η διακοπή της αγωγιμότητας του φορτίου με αρνητική αγωγιμότητα μειώνει τη συνολική αγωγιμότητα και συνεπώς αυξάνει τον παράγοντα ποιότητας του κυκλώματος. Αυτό έχει ως αποτέλεσμα ένα εφέ ενίσχυσης.
Ας διατυπώσουμε μια έκφραση για το κέρδος με τη μορφή του λόγου της ισχύος του σήματος στην έξοδο του ενισχυτή προς τη μέγιστη ισχύ που μπορεί να ληφθεί απουσία παραμετρικής διαμόρφωσης. Όπως είναι γνωστό, η μέγιστη ισχύς που απελευθερώνεται κατά την αγωγή του φορτίου (ελλείψει ενίσχυσης) επιτυγχάνεται όταν η ισχύς του σήματος
(I είναι το πλάτος του ρεύματος της γεννήτριας).
Κατά τη σύνδεση πρόσθετης αγωγιμότητας, η τάση εξόδου θα είναι , και η ισχύς που απελευθερώνεται στην αγωγιμότητα του φορτίου θα είναι
Εξ ου και το κέρδος ισχύος
Θυμηθείτε ότι - είναι μια αρνητική τιμή.
Αυτή η έκφραση υποδηλώνει άμεσα την κατάσταση σταθερότητας του παραμετρικού ενισχυτή (σε σύγχρονη λειτουργία)
από πού προέρχεται η κρίσιμη τιμή του συντελεστή παραμετρικής διαμόρφωσης;
όπου λαμβάνεται υπόψη ο συντελεστής ποιότητας του κυκλώματος .
Σημειώστε ότι στο , δηλ., όταν η παραμετρική διαμόρφωση αντισταθμίζει τις απώλειες μόνο στο κέρδος ισχύος είναι μόνο τέσσερα.
Ρύζι. 10.15. Παραμετρικός ενισχυτής μονού κυκλώματος (στο κύκλωμα στο Σχ. 10.14, α)
Στην πράξη, κατά την ενίσχυση ενός πραγματικού σήματος, η φάση του οποίου είναι άγνωστη και η συχνότητα μπορεί να ποικίλλει σε μια συγκεκριμένη ζώνη, είναι αδύνατο να συμμορφωθείτε με τις συνθήκες της σύγχρονης λειτουργίας. Αφήστε τη συχνότητα του σήματος να μην είναι ακριβώς a, όπου υπάρχει μια μικρή απόκλιση που δεν πέφτει έξω από τη ζώνη διαφάνειας του ταλαντωτικού κυκλώματος. Τότε η συχνότητα συνδυασμού θα είναι ύπνος -) Σε αυτήν την περίπτωση, υπάρχουν δύο ταλαντώσεις στη ζώνη διέλευσης του κυκλώματος: η μία με συχνότητα (χρήσιμο σήμα) και η άλλη με συχνότητα (συχνότητα συνδυασμού).
Η σχέση μεταξύ των πλατών αυτών των δύο ταλαντώσεων εξαρτάται από το βάθος διαμόρφωσης της χωρητικότητας και το μέγεθος του . Μια λεπτομερής ανάλυση, η οποία δεν παρουσιάζεται εδώ, δείχνει ότι για τιμές κοντά στο κρίσιμο [βλ. (10.42), και ένα σχετικά μικρό αποσυντονισμό Q, τα πλάτη και των δύο ταλαντώσεων είναι περίπου τα ίδια. Εμφανίζεται χτύπημα και συναφείς συνέπειες (παλμός πλάτους και αλλαγές στη φάση της προκύπτουσας ταλάντωσης). Είναι δυνατόν, ωστόσο, να δείξουμε ότι ακόμη και με μια απόκλιση συχνοτήτων, η μέση ισχύς των ταλαντώσεων κατά την περίοδο παλμού είναι μεγαλύτερη από ό,τι απουσία παραμετρικής επιρροής, δηλ. ότι σε αυτόν τον λεγόμενο διαρμονικό τρόπο, το σήμα ενισχύεται . Ωστόσο, αυτός ο τρόπος λειτουργίας του ενισχυτή δεν είναι πάντα αποδεκτός.
Το κύκλωμα που συζητείται στην επόμενη παράγραφο είναι απαλλαγμένο από τα μειονεκτήματα που ενυπάρχουν σε έναν παραμετρικό ενισχυτή μονού κυκλώματος.
Η ικανότητα των ελεγχόμενων αντιδραστικών δικτύων δύο τερματικών, υπό ορισμένες συνθήκες, να παίζουν το ρόλο ενεργών στοιχείων κυκλώματος χρησίμευσε ως βάση για τη δημιουργία ενός ειδικού τύπου συσκευών ραδιομηχανικής που ονομάζονται παραμετρικοί ενισχυτές. Αυτοί οι ενισχυτές χρησιμοποιούνται κυρίως στην περιοχή μικροκυμάτων ως στάδια εισόδου των πολύ ευαίσθητων συσκευών λήψης ραδιοφώνου. Το κύριο πλεονέκτημα των παραμετρικών ενισχυτών είναι το χαμηλό επίπεδο θορύβου τους, το οποίο οφείλεται στην απουσία διακυμάνσεων του σφαιρικού ρεύματος σε αυτούς.
Υλοποίηση παραμετρικά ελεγχόμενων αντιδραστικών στοιχείων.
Η δυνατότητα παραμετρικής ενίσχυσης των σημάτων είχε προβλεφθεί θεωρητικά στις αρχές του αιώνα.
Ωστόσο, η πλαστική εφαρμογή αυτής της ιδέας έγινε δυνατή μόνο στη δεκαετία του '50 αφού δημιουργήθηκαν τα πρώτα επιτυχημένα σχέδια παραμετρικών κόμβων ημιαγωγών. Η λειτουργία αυτών των διόδων, που ονομάζονται επίσης varactors, βασίζεται στο ακόλουθο αποτέλεσμα. Εάν εφαρμόζεται τάση αντίστροφης πολικότητας στη διασταύρωση της διόδου, τότε το διαχωρισμένο φορτίο q στο στρώμα μπλοκαρίσματος είναι μια μη γραμμική συνάρτηση της εφαρμοζόμενης τάσης u. Η εξάρτηση ονομάζεται χαρακτηριστικό volt-coulomb ενός τέτοιου μη γραμμικού πυκνωτή. Όταν η τάση αλλάζει στην κλειδωμένη κάτω διασταύρωση, εμφανίζεται ένα ρεύμα πόλωσης
Εδώ είναι η διαφορική χωρητικότητα του varactor, η οποία περιγράφεται κατά προσέγγιση από τον τύπο
όπου k είναι ο συντελεστής μεγέθους. - διαφορά δυναμικού επαφής.
Όσο περισσότερο μπλοκάρεται μια διασταύρωση, τόσο μικρότερη είναι η διαφορική της χωρητικότητα.
Τα σύγχρονα varactors έχουν πολύ προηγμένα χαρακτηριστικά και είναι ικανά να λειτουργούν μέχρι συχνότητες αρκετών δεκάδων gigahertz, που αντιστοιχεί στο εύρος μήκους κύματος χιλιοστών.
Μπορεί επίσης να δημιουργηθεί ένα στοιχείο με παραμετρικά ελεγχόμενη επαγωγή. Είναι ένα επαγωγικό πηνίο με πυρήνα από σιδηρομαγνητικό υλικό με έντονη εξάρτηση της επαγωγής Β από το ρεύμα πόλωσης Ι. Τέτοια στοιχεία δεν έχουν βρει ευρεία χρήση στις ραδιοσυχνότητες λόγω του υψηλού αδράνεια των διεργασιών μαγνήτισης αντιστροφή του υλικού.
Παραμετρικός ενισχυτής μονού κυκλώματος.
Ας εξετάσουμε μια γεννήτρια σήματος που σχηματίζεται από παράλληλη σύνδεση ενός στοιχείου με ενεργή αγωγιμότητα και ιδανική πηγή αρμονικού ρεύματος με πλάτος και συχνότητα. Στη γεννήτρια συνδέεται ένα ωμικό φορτίο με αγωγιμότητα. Υπάρχει μια τάση στους ακροδέκτες της γεννήτριας με πλάτος και η ενεργή ισχύς απελευθερώνεται στο φορτίο
Όπως είναι γνωστό από τη θεωρία κυκλώματος, στη λειτουργία αντιστοίχισης φορτίου με τη γεννήτρια, όταν η τιμή φτάσει στη μέγιστη τιμή της:
(12.37)
Προφανώς, η ισχύς στο φορτίο μπορεί να αυξηθεί με κάποιο τρόπο μείωση της αγωγιμότητας της γεννήτριας. Αυτό μπορεί να επιτευχθεί, για παράδειγμα, με τη σύνδεση ενός παραμετρικού πυκνωτή (varactor) παράλληλα με τη γεννήτρια.
Ρύζι. 12.4. Κυκλώματα ενός παραμετρικού ενισχυτή μονού κυκλώματος: α - αρχή; β - ισοδύναμο
Η χωρητικότητα του varactor θα πρέπει να ποικίλλει ανάλογα με τη συχνότητα Η αρχική φάση του ταλαντωτή της αντλίας πρέπει να επιλέγεται έτσι ώστε η αντίσταση [βλ. ο τύπος (12.34)] ήταν αρνητικός.
Στο Σχ. 12.4, α, β δείχνει τα κυκλώματα του απλούστερου παραμετρικού ενισχυτή μονού κυκλώματος που εφαρμόζει αυτή την αρχή.
Επαγωγικό στοιχείο L μαζί με πυκνωτή [βλ τύπος (12.27)] σχηματίζουν ένα παράλληλο ταλαντευόμενο κύκλωμα συντονισμένο στη συχνότητα του σήματος. Η αντίσταση εισόδου αυτού του κυκλώματος είναι τόσο υψηλή που πρακτικά δεν εκτρέπει την αρνητική ενεργή αγωγιμότητα
που εισάγεται από το varactor.
Αναφερόμενοι στο Σχ. 12.4, β, σημειώνουμε ότι η ισχύς που απελευθερώνεται στο φορτίο θα είναι επίσης μέγιστη στη λειτουργία αντιστοίχισης, δηλ.
Η αναλογία αυτής της ποσότητας προς αυτή που καθορίζεται από τον τύπο (12.37) απουσία παραμετρικού στοιχείου συνήθως ονομάζεται ονομαστική απολαβή
Για παράδειγμα, ας . Τότε ή σε λογαριθμικές μονάδες.
Σταθερότητα παραμετρικού ενισχυτή.
Εάν η αρνητική αγωγιμότητα του varactor αντισταθμίζει πλήρως το άθροισμα των αγωγιμότητας της γεννήτριας και του φορτίου, τότε ο παραμετρικός ενισχυτής γίνεται ασταθής και αυτοδιεγείρεται.
Από το ισοδύναμο κύκλωμα που φαίνεται στο Σχ. 12.4, β, προκύπτει ότι η κρίσιμη τιμή της εισαγόμενης αρνητικής αγωγιμότητας
Υποθέτοντας ότι οι σχέσεις φάσης μεταξύ των ταλαντώσεων σήματος και αντλίας είναι βέλτιστες με την έννοια ότι από τους τύπους (12.34), (12.41) βρίσκουμε το κρίσιμο βάθος της διαμόρφωσης χωρητικότητας:
Παράδειγμα 12.3. Ένας παραμετρικός ενισχυτής μονού κυκλώματος λειτουργεί στη συχνότητα ), η γεννήτρια σήματος και το φορτίο έχουν την ίδια αγωγιμότητα, χωρητικότητα varactor Προσδιορίστε τα οριακά όρια αλλαγής χωρητικότητας, όταν φτάσουν ο ενισχυτής αυτοδιέγερσης.
Χρησιμοποιώντας τον τύπο (12.42) προσδιορίζουμε
Έτσι, ένας παραμετρικός ενισχυτής αυτοδιέγεται εάν η χωρητικότητα του varactor, που αλλάζει με το χρόνο σύμφωνα με έναν αρμονικό νόμο, κυμαίνεται στην περιοχή από έως
Παραμετρικό κέρδος σε λειτουργία αποσυντονισμού.
Σε πραγματικές συνθήκες, είναι δύσκολο, και μερικές φορές αδύνατο, να εκπληρωθεί με ακρίβεια η συνθήκη συγχρονισμού.Αν η συχνότητα του σήματος είναι κάπως εκτός συντονισμού σε σχέση με την απαιτούμενη τιμή, τότε ο παραμετρικός ενισχυτής λέγεται ότι λειτουργεί σε ασύγχρονη λειτουργία. Σε αυτήν την περίπτωση, η τιμή Ф, η οποία καθορίζει, σύμφωνα με το (12.34), την ενεργό εισαγόμενη αντίσταση, εξαρτάται από το χρόνο: Η εισαγόμενη αντίσταση, αλλάζει σύμφωνα με το νόμο
περιοδικά αποκτά διαφορετικά σημάδια. Ως συνέπεια αυτού, παρατηρούνται βαθιές αλλαγές στη στάθμη του σήματος εξόδου, παρόμοιας φύσης με τα beats. Αυτό το μειονέκτημα των ενισχυτών μονού κυκλώματος εμποδίζει σε μεγάλο βαθμό την πρακτική χρήση τους.
Παραμετρικός ενισχυτής διπλού κυκλώματος.
Οι εργασίες που στοχεύουν στη βελτίωση των χαρακτηριστικών απόδοσης των παραμετρικών ενισχυτών οδήγησαν στη δημιουργία θεμελιωδώς διαφορετικών συσκευών, απαλλαγμένων από το παραπάνω μειονέκτημα. Ο λεγόμενος ενισχυτής διπλού κυκλώματος είναι ικανός να λειτουργεί σε αυθαίρετη αναλογία συχνοτήτων σήματος και αντλίας και ανεξάρτητα από τις αρχικές φάσεις αυτών των ταλαντώσεων. Αυτό το αποτέλεσμα επιτυγχάνεται με τη χρήση βοηθητικών ταλαντώσεων που συμβαίνουν σε μία από τις συνδυαστικές συχνότητες.
Το κύκλωμα ενός παραμετρικού ενισχυτή δύο κυκλωμάτων φαίνεται στο Σχ. 12.5.
Ο ενισχυτής αποτελείται από δύο κυκλώματα ταλάντωσης, το ένα από τα οποία, που ονομάζεται κύκλωμα σήματος, συντονίζεται στη συχνότητα και το άλλο, το λεγόμενο κύκλωμα αδρανούς, είναι συντονισμένο στη συχνότητα αδράνειας. Η σύνδεση μεταξύ των κυκλωμάτων πραγματοποιείται χρησιμοποιώντας ένα παραμετρική χωρητικότητα varactor, η οποία αλλάζει με την πάροδο του χρόνου σύμφωνα με έναν αρμονικό νόμο με τη συχνότητα της αντλίας:
Ρύζι. 12.5. Κύκλωμα παραμετρικού ενισχυτή δύο κυκλωμάτων
Συνήθως, οι συντελεστές ποιότητας των κυκλωμάτων σήματος και ρελαντί είναι υψηλοί. Επομένως, σε μια σταθερή λειτουργία, οι τάσεις σε αυτά τα κυκλώματα περιγράφονται με ακρίβεια από τις αρμονικές συναρτήσεις του χρόνου:
με ορισμένα πλάτη και αρχικές φάσεις.
Λαμβάνοντας υπόψη τα σημάδια των τάσεων που υποδεικνύονται στο Σχ. 12.5, βρίσκουμε ότι η τάση στο varactor, από όπου προέρχεται το ρεύμα μέσω του varactor
(12.44)
Ας αναλύσουμε τη φασματική σύνθεση αυτού του ρεύματος. Χρησιμοποιώντας τον τύπο που έχουμε ήδη συναντήσει, είμαστε πεπεισμένοι ότι το ρεύμα περιέχει στοιχεία στη συχνότητα σήματος, στη συχνότητα αδράνειας, καθώς και στις συχνότητες συνδυασμού
Προκειμένου να βρεθεί η αγωγιμότητα που εισάγεται στο κύκλωμα σήματος από μια σειριακή σύνδεση ενός κυκλώματος varactor και ενός κυκλώματος αδρανούς, πρέπει πρώτα από όλα να απομονωθεί στον τύπο (12.44) το στοιχείο ρεύματος στη συχνότητα σήματος:
(12.45)
Εδώ ο πρώτος όρος είναι σε τετραγωνισμό χρόνου με την τάση και επομένως δεν σχετίζεται με την εισαγωγή ενεργού αγωγιμότητας στο κύκλωμα. Ο δεύτερος όρος είναι ανάλογος με το πλάτος της τάσης στο κύκλωμα ρελαντί. Για να βρούμε αυτήν την τιμή, επιλέγουμε στο (12.44) τη χρήσιμη συνιστώσα του ρεύματος στη συχνότητα ρελαντί, ανάλογη με το πλάτος
Εάν είναι η αντίσταση συντονισμού του κυκλώματος ρελαντί, τότε η τάση σε αυτό, που προκαλείται από ταλαντώσεις στη συχνότητα σήματος,
απ' όπου προκύπτει ότι
(12.47)
Αντικαθιστώντας τις τιμές στον δεύτερο όρο του τύπου (12.45), λαμβάνουμε την έκφραση για τη χρήσιμη συνιστώσα του ρεύματος στη συχνότητα του σήματος, η οποία οφείλεται στην επίδραση του varactor και του κυκλώματος αδράνειας:
Έτσι, η αγωγιμότητα που εισάγεται στο κύκλωμα σήματος από τη σειριακή σύνδεση του varactor και του κυκλώματος ρελαντί αποδεικνύεται ενεργή και αρνητική:
Το ονομαστικό κέρδος υπολογίζεται με τον τύπο (12.40). Η ανάλυση σταθερότητας πραγματοποιείται με τον ίδιο τρόπο όπως στην περίπτωση ενός ενισχυτή μονού κυκλώματος.
Συγκρίνοντας τους τύπους (12.38) και (12.49), μπορεί να σημειωθεί ότι σε έναν ενισχυτή δύο κυκλωμάτων η εισαγόμενη αρνητική αγωγιμότητα δεν σχετίζεται με τις αρχικές φάσεις του σήματος και της αντλίας. Επιπλέον, ένας παραμετρικός ενισχυτής δύο κυκλωμάτων δεν είναι κρίσιμος για την επιλογή των συχνοτήτων και η εισαγόμενη αγωγιμότητα θα είναι πάντα αρνητική εάν
Ισορροπία ισχύος σε παραμετρικά συστήματα πολλαπλών κυκλωμάτων.
Η έλλειψη ευαισθησίας των παραμετρικών ενισχυτών που χρησιμοποιούν ταλαντώσεις Raman στη σχέση φάσης μεταξύ του χρήσιμου σήματος και της αντλίας καθιστά δυνατή τη μελέτη τέτοιων συστημάτων με βάση απλές ενεργειακές σχέσεις. Ας στραφούμε στο γενικό διάγραμμα που παρουσιάζεται στο Σχ. 12.6.
Εδώ, τρία κυκλώματα συνδέονται παράλληλα με έναν πυκνωτή με μη γραμμική χωρητικότητα. Δύο από αυτά περιέχουν πηγές σήματος και αντλίας, η τρίτη είναι παθητική και χρησιμεύει ως κύκλωμα αδράνειας συντονισμένο στη συχνότητα συνδυασμού ( - ακέραιοι). Κάθε κύκλωμα είναι εξοπλισμένο με ένα φίλτρο στενής ζώνης που περνά μόνο κραδασμούς με συχνότητες κοντά σε αντίστοιχα. Για λόγους απλότητας, θεωρείται ότι τα κυκλώματα σήματος και αντλίας δεν έχουν ωμικές απώλειες.
Αφήστε μια από τις πηγές (σήμα ή αντλία) να απουσιάζει. Τότε το ρεύμα που διαρρέει τον μη γραμμικό πυκνωτή δεν θα περιέχει στοιχεία με συνδυαστικές συχνότητες. Το ρεύμα κυκλώματος χωρίς φορτίο είναι μηδέν και το σύστημα στο σύνολό του συμπεριφέρεται σαν ένα αντιδραστικό κύκλωμα, χωρίς να καταναλώνει κατά μέσο όρο ισχύ από την πηγή.
Εάν υπάρχουν και οι δύο πηγές, τότε εμφανίζεται ένα τρέχον στοιχείο στη συχνότητα συνδυασμού. αυτό το ρεύμα μπορεί να κλείσει μόνο μέσω του κυκλώματος ρελαντί.
Ρύζι. 12.6. Στην παραγωγή ενεργειακών σχέσεων σε παραμετρικό σύστημα δύο βρόχων
Το φορτίο που υπάρχει εδώ καταναλώνει ισχύ κατά μέσο όρο και θετικές ή αρνητικές αντιστάσεις εισάγονται στα κυκλώματα σήματος και αντλίας, η τιμή και το πρόσημο των οποίων καθορίζουν την ανακατανομή της ισχύος μεταξύ των πηγών.
Το υπό εξέταση σύστημα είναι κλειστό (αυτόνομο) και με βάση το νόμο διατήρησης της ενέργειας, οι μέσες δυνάμεις του σήματος, της άντλησης και των ταλαντώσεων Raman σχετίζονται με τη σχέση
Η μέση ισχύς κατά την περίοδο ταλάντωσης T μπορεί να εκφραστεί ως η ενέργεια Ε που απελευθερώνεται κατά τη διάρκεια αυτού του χρονικού διαστήματος:
( - συχνότητα σε hertz). Ετσι,
ή, δεδομένου ότι
Όπως συνηθίζεται, θα θεωρήσουμε ότι η ισχύς που απελευθερώνεται στο φορτίο είναι θετική και η ισχύς που παρέχεται από τη γεννήτρια αρνητική. Από τις σχέσεις (12.54) είναι σαφές ότι από τότε Λοιπόν, εάν το κύκλωμα ρελαντί του ενισχυτή είναι συντονισμένο στη συχνότητα, τότε και οι δύο πηγές (σήμα και αντλία) δίνουν ισχύ στο κύκλωμα ρελαντί, όπου καταναλώνεται στο φορτίο. Από τότε το κέρδος ισχύος
Το πλεονέκτημα αυτής της μεθόδου παραμετρικής ενίσχυσης έγκειται στη σταθερότητα του συστήματος, το οποίο δεν είναι σε θέση να αυτοδιέγερση σε οποιοδήποτε σήμα ή ισχύ αντλίας. Το μειονέκτημα οφείλεται στο γεγονός ότι η συχνότητα του σήματος εξόδου είναι υψηλότερη από τη συχνότητα του σήματος εισόδου. Στην περιοχή μικροκυμάτων, αυτό προκαλεί ορισμένες δυσκολίες στην περαιτέρω επεξεργασία των ταλαντώσεων.
Αναγεννητική παραμετρική ενίσχυση.
Έστω δηλαδή η συχνότητα συντονισμού του κυκλώματος ρελαντί Οι εξισώσεις Manley-Rowe έχουν τη μορφή
Όπως προκύπτει από την πρώτη εξίσωση, σε αυτόν τον τρόπο λειτουργίας και οι δύο ισχύς είναι θετικές.Έτσι, μέρος της ισχύος που λαμβάνεται από τη γεννήτρια αντλίας εισέρχεται στο κύκλωμα σήματος, δηλ. παρατηρείται αναγέννηση στη συχνότητα σήματος στο σύστημα. Η ισχύς εξόδου μπορεί να εξαχθεί τόσο από το κύκλωμα σήματος όσο και από το κύκλωμα ρελαντί.
Οι εξισώσεις (12.56) δεν καθιστούν δυνατό τον προσδιορισμό του κέρδους του συστήματος, καθώς η ισχύς περιέχει τόσο το τμήμα που καταναλώνεται από συσκευές που είναι συνδεδεμένες στην είσοδο του ενισχυτή όσο και το τμήμα που προκύπτει λόγω του φαινομένου αναγέννησης. Μπορεί να σημειωθεί ότι τέτοιοι ενισχυτές είναι ικανοί αυτοδιέγερσης, καθώς υπό ορισμένες συνθήκες θα αναπτυχθεί μη μηδενική ισχύς στο κύκλωμα σήματος ακόμη και αν δεν υπάρχει χρήσιμο σήμα στην είσοδο.
Φόρτωση...